Láser

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Fuerza Aérea de EE.UU. láser experimento
Rojo (635 nm), verde (532 nm) y azul-violeta láser (445 nm)

Un láser es un dispositivo que emite luz ( radiación electromagnética ) a través de un proceso de amplificación óptica basado en la emisión estimulada de fotones . El término "láser" se originó como un acrónimo de Amplificación de luz por emisión estimulada de radiación. [1] [2] La luz láser emitido se caracteriza por su alto grado de espacial y temporal de la coherencia .

Coherencia espacial típicamente se expresa a través de la salida es un haz estrecho, que es el límite de difracción , a menudo llamado un "haz de lápiz." Los rayos láser se puede enfocar a lugares muy pequeños, logrando una muy alta irradiancia , o pueden ser lanzados al vigas de divergencia muy bajo con el fin de concentrar su energía a una gran distancia.

Temporal (o longitudinal) coherencia implica una onda polarizada en una sola frecuencia, cuya fase está correlacionada sobre una distancia relativamente grande (la longitud de coherencia ) a lo largo de la viga. [3] Un haz producido por una fuente de luz incoherente térmico u otro tiene una amplitud instantánea y fase que varían aleatoriamente con respecto al tiempo y la posición, y por lo tanto una longitud de coherencia muy corta.

La mayoría de los llamados "láseres de longitud de onda única" realidad producen radiación en varios modos con frecuencias ligeramente diferentes (longitudes de onda), y no a menudo en una única polarización. Y a pesar de la coherencia temporal implica monocromaticidad, incluso hay láseres que emiten un amplio espectro de la luz, o emitir diferentes longitudes de onda de la luz al mismo tiempo. Hay algunos láseres que no sean el modo espacial único y en consecuencia sus haces de luz divergen más de lo requerido por la difracción límite. Sin embargo, todos estos dispositivos se clasifican como "láseres", basada en su método de producción de la luz: la emisión estimulada. Los láseres se emplean en aplicaciones donde la luz de la coherencia requerida espacial o temporal no podían ser producidos con tecnologías más sencillas.

Contenido

Terminología

Los rayos láser en la niebla, que se refleja en el parabrisas de un coche

La palabra láser empezó como un acrónimo de "amplificación de luz por emisión estimulada de radiación", en el uso moderno "luz" en general denota la radiación electromagnética de una frecuencia, no sólo la luz visible , por lo tanto, láser infrarrojo, láser ultravioleta, rayos X láser, y así sucesivamente. Debido a que el predecesor de microondas del láser, el máser , fue desarrollado primero, los dispositivos de este tipo de funcionamiento en microondas y las frecuencias de radio son referidas como "máseres" en lugar de "láseres de microondas" o "láseres de radio". En los primeros estudios técnicos, sobre todo en los laboratorios Bell , el láser se llama un máser óptico;. este término es ahora obsoleto [4]

Un láser que produce luz por sí misma es técnicamente un oscilador óptico en lugar de un amplificador óptico según lo sugerido por el acrónimo. Se ha señalado con humor que el perdedor acrónimo de "oscilación de luz por emisión estimulada de radiación", habría sido más correcto. [5] Con el uso generalizado de la sigla original como un sustantivo común, amplificadores ópticos reales han llegado a ser referido como "amplificadores de láser", a pesar de la aparente redundancia en esa designación.

La parte posterior formada verbo lasear se utiliza con frecuencia en el campo, que significa "para producir luz láser", [6] , especialmente en referencia al medio de ganancia de un láser; cuando un rayo láser está funcionando, se dice que está "de acción láser." Además el uso del láser y máser palabras en un sentido amplio, no se refiere a la tecnología láser o dispositivos, se puede ver en usos tales como máser astrofísico y láser de átomo .

Diseño

Componentes de un láser típico:
1. Ganancia media
2. Laser energía de bombeo
3. Reflector de alta
4. la salida del acoplador
5. Rayo láser
animación explicar la emisión estimulada y el principio Laser


Un láser consta de un medio de ganancia , un mecanismo para suministrar energía a la misma, y para proporcionar algo óptico retroalimentación . [7] El medio de ganancia es un material con propiedades que le permiten amplificar luz por emisión estimulada. La luz de una longitud de onda específica que pasa a través del medio de ganancia se amplifica (aumento de potencia).

Para el medio de ganancia para amplificar la luz, que debe ser alimentado con energía. Este proceso se denomina bombeo . La energía se suministra típicamente como una corriente eléctrica, o la luz como a una longitud de onda diferente. Luz de bombeo puede ser proporcionada por una lámpara de flash o por otro láser.

El tipo más común de láser utiliza la retroalimentación de una cavidad óptica -un par de espejos en los extremos del medio de ganancia. La luz rebota entre los espejos, pasa a través del medio de ganancia y que se amplifica cada vez. Normalmente uno de los dos espejos, el acoplador de salida , es parcialmente transparente. Parte de la luz se escapa a través de este espejo. Dependiendo del diseño de la cavidad (si los espejos son planas o curvadas ), la luz que sale del láser puede extenderse hacia fuera o formar un estrecho haz . Este tipo de dispositivo se denomina a veces un oscilador láser de modo similar al osciladores electrónicos , en el que un amplificador electrónico recibe retroalimentación eléctrica que hace que se produzca una señal.

Láseres más prácticos contener elementos adicionales que afectan a las propiedades de la luz emitida, tales como la polarización, la longitud de onda, y la forma del haz.

Laser física

Los electrones y la forma en que interactúan con los campos electromagnéticos son importantes en nuestra comprensión de la química y la física .

La emisión estimulada

En la vista clásica , la energía de un electrón en órbita alrededor de un núcleo atómico es mayor para las órbitas más alejadas de la núcleo de un átomo . Sin embargo, los efectos de la mecánica cuántica obligar a los electrones a asumir posiciones discretas en orbitales . Por lo tanto, los electrones se encuentran en los niveles específicos de energía de un átomo, dos de los cuales se muestran a continuación:

Estimulado Emission.svg

Cuando un electrón absorbe energía, ya sea de la luz (fotones) o calor ( fonones ), recibe ese incidente quantum de energía. Pero sólo se permiten las transiciones entre niveles discretos de energía, tales como los dos mostrados anteriormente. Esto lleva a las líneas de emisión y líneas de absorción .

Cuando un electrón es excitado de lo inferior a un nivel de energía superior, no se quedará así para siempre. Un electrón en un estado excitado puede decaer a un estado de menor energía que no está ocupada, de acuerdo con una constante de tiempo particular que caracteriza la transición. Cuando tal desintegración de electrones sin influencia externa, emitiendo un fotón, que se llama " emisión espontánea ". La fase asociado con el fotón que se emite es aleatoria. Un material con muchos átomos en un estado excitado tal por lo tanto puede dar lugar a la radiación que es muy limitado espectralmente (centrada alrededor de una longitud de onda de la luz), pero los fotones individuales no tendría ninguna relación de fase común y emanaría en direcciones aleatorias. Este es el mecanismo de la fluorescencia y emisión térmica .

Un campo electromagnético externo a una frecuencia asociada a una transición puede afectar el estado de la mecánica cuántica del átomo. Como el electrón en el átomo hace una transición entre dos estados estacionarios (ninguno de los cuales muestra un campo de dipolo), entra en un estado de transición que tiene un campo de dipolo, y que actúa como una pequeña eléctrico dipolo , dipolo y esta oscila en un frecuencia característica. En respuesta al campo eléctrico externo a esta frecuencia, la probabilidad de que el átomo de entrar en este estado de transición es mucho mayor. Por lo tanto, la tasa de transiciones entre dos estados estacionarios se ha mejorado más allá de que, debido a la emisión espontánea. Tal transición al estado superior se denomina absorción , y destruye un fotón incidente (la energía del fotón entra en alimentar el aumento de la energía del estado superior). Una transición desde el más alto a un estado de menor energía, sin embargo, produce un fotón adicional, lo que es el proceso de emisión estimulada.

Ganancia media y la cavidad

Un láser de helio-neón demostración en el Laboratorio Kastler-Brossel a Univ. Paris 6 . El resplandor rosa-naranja que atraviesa el centro del tubo es de la descarga eléctrica que produce luz incoherente, como en un tubo de neón. Este plasma brillante es excitado y entonces actúa como el medio de ganancia a través del cual pasa el haz interno, tal como se refleja entre los dos espejos. Salida de radiación láser a través del espejo frontal se puede ver para producir una pequeña (aproximadamente 1 mm de diámetro) mancha intensa en la pantalla, a la derecha. Aunque se trata de un color rojo intenso y puro, puntos de luz láser son tan intensas que las cámaras suelen sobreexpuesta y distorsionar su color.
Espectro de un láser de helio neón que ilustra su pureza espectral muy alta (limitado por el aparato de medición). El ancho de banda .002 nm del medio de acción láser es más de 10.000 veces más estrecha que la anchura espectral de un diodo emisor de luz (cuyo espectro se muestra aquí para comparación), con el ancho de banda de un solo modo longitudinal es mucho más estrecho todavía.

El medio de ganancia es excitado por una fuente externa de energía a un estado excitado. En la mayoría de los láseres este medio se compone de la población de átomos que han sido excitados en tal estado por medio de una fuente externa de luz, o un campo eléctrico que suministra energía para los átomos de absorber y transformar a sus estados excitados.

El medio de ganancia de un láser normalmente es un material de pureza controlada, tamaño, concentración, y la forma, que amplifica el haz por el proceso de emisión estimulada se ha descrito anteriormente. Este material puede ser de cualquier estado : gas, líquido, sólido, o plasma . El medio activo absorbe la energía de la bomba, lo que plantea algunos electrones a alta energía (" emocionado ") estados cuánticos . Las partículas pueden interactuar con la luz absorbiendo o emitiendo fotones. Emisión puede ser espontánea o estimulada. En este último caso, el fotón es emitido en la misma dirección que la luz que está pasando. Cuando el número de partículas en un estado excitado superior al número de partículas en un estado de menor energía, inversión de población se consigue y la cantidad de la emisión estimulada debido a la luz que pasa a través es mayor que la cantidad de absorción. Por lo tanto, la luz es amplificada. Por sí mismo, esto hace que un amplificador óptico . Cuando un amplificador óptico se coloca dentro de una cavidad óptica resonante, se obtiene un oscilador láser. [8]

En algunas situaciones, es posible obtener la acción láser con sólo una única pasada de la radiación EM a través del medio de ganancia, y esto produce un rayo láser sin necesidad de una cavidad resonante o reflectantes (véase, por ejemplo láser de nitrógeno ). [9] Así , la reflexión en una cavidad resonante se requiere generalmente para un láser, pero no es absolutamente necesario.

La óptica del resonador se refiere a veces como una "cavidad óptica", pero este es un nombre inapropiado: láseres utilizar resonadores abiertas en oposición a la cavidad literal que se emplearía en frecuencias de microondas en un máser . El resonador consta normalmente de dos espejos que entre un haz coherente de luz viaja en ambas direcciones, lo que refleja sobre sí misma para que un fotón promedio se pasan a través del medio de ganancia repetidamente antes de que se emite desde la apertura de salida o se pierde a la difracción o absorción. Si la ganancia (amplificación) en el medio es mayor que las pérdidas del resonador, entonces la potencia de la luz de recirculación puede aumentar exponencialmente . Pero cada evento de emisión estimulada devuelve un átomo de su estado excitado al estado fundamental, la reducción de la ganancia del medio. Con el aumento de la potencia del haz ganancia (ganancia menos la pérdida) se reduce a la unidad y el medio de ganancia se dice que está saturado. En una onda continua (CW), el láser equilibrio de potencia de la bomba contra la saturación de ganancia y las pérdidas de la cavidad produce un valor de equilibrio de la potencia del láser dentro de la cavidad; este equilibrio determina el punto de funcionamiento del láser. Si la potencia de la bomba aplicada es demasiado pequeña, la ganancia no será suficiente para superar las pérdidas del resonador, y la luz láser no se va a producir. La potencia mínima de la bomba necesaria para iniciar la acción del láser se denomina umbral de acción láser . El medio de ganancia amplificar cualquier fotones que pasan a través de él, independientemente de la dirección, pero sólo los fotones en un modo espacial apoyada por el resonador pasar más de una vez a través del medio y recibir amplificación sustancial.

La luz emitida

La luz generada por la emisión estimulada es muy similar a la señal de entrada en términos de longitud de onda, fase y polarización. Esto da luz láser su coherencia característica, y le permite mantener la polarización uniforme y, a menudo monocromaticidad establecido por el diseño de la cavidad óptica.

La viga en la cavidad y el haz de salida del láser, cuando se viaja en el espacio libre (o un medio homogéneo) en vez de guías de ondas (como en una fibra óptica láser), se puede aproximar como un haz gaussiano en la mayoría de los láseres; tales vigas exponer la divergencia mínimo para un diámetro dado. Sin embargo, algunos láseres de alta potencia puede ser multimodo, con los modos transversales con frecuencia aproximada usando Hermite - Gauss o Laguerre -gaussianos funciones. Se ha demostrado que los resonadores inestables láser (no se utiliza en la mayoría de los láseres) producir fractal haces conformados. [10] Cerca de la viga "cintura" (o región focal ) es altamente colimado : los frentes de onda son planos, normal a la dirección de propagación , sin divergencia del haz en ese punto. Sin embargo, debido a la difracción , que sólo puede seguir siendo cierto bien dentro de la gama de Rayleigh . El haz de un solo modo transversal (haz gaussiano) eventualmente láser diverge en un ángulo que varía inversamente con el diámetro del haz, como es requerido por difracción de teoría. Así, el "haz de lápiz" generados directamente por una corriente de helio-neón láser se extienden a un tamaño de quizás 500 kilómetros cuando brillaban en la Luna (de la distancia de la Tierra). Por otra parte la luz de un láser de semiconductor normalmente sale del cristal pequeño con una gran divergencia: hasta 50 °. Sin embargo, incluso un haz divergente puede ser transformado en un haz colimado de manera similar por medio de una lente de sistema, como siempre se incluye, por ejemplo, en un puntero láser cuya luz se origina a partir de un diodo láser . Esto es posible debido a la luz que es de un modo espacial único. Esta propiedad única de luz de láser, la coherencia espacial , no pueden ser replicados utilizando fuentes de luz estándar (excepto por descartando la mayor parte de la luz) como se puede apreciar comparando el haz de una linterna (antorcha) o centro de atención a la de casi cualquier láser.

Quantum vs procesos clásicos de emisión

El mecanismo de producción de radiación de un láser se basa en la emisión estimulada , donde la energía se extrae de una transición en un átomo o molécula. Este es un fenómeno cuántico descubierto por Einstein que deriva de la relación entre el coeficiente A que describe la emisión espontánea y el coeficiente B que se aplica a la absorción y la emisión estimulada. Sin embargo, en el caso del láser de electrones libres , los niveles de energía atómica no están involucrados; parece que el funcionamiento de este dispositivo en lugar exótico puede explicarse sin hacer referencia a la mecánica cuántica .

Modos continuo y pulsado de operación

Un láser se puede clasificar como operando en modo continuo o pulsado, dependiendo de si la salida de potencia es esencialmente continua en el tiempo, o si su salida toma la forma de pulsos de luz en una o en otra escala de tiempo. Por supuesto, incluso un láser cuya salida es normalmente continua puede ser intencionalmente enciende y se apaga en algún tipo con el fin de crear pulsos de luz. Cuando la velocidad de modulación es en escalas de tiempo mucho más lento que el tiempo de vida cavidad y el período de tiempo durante el cual la energía puede ser almacenada en el mecanismo de acción láser o medio de bombeo, entonces todavía es clasificada como una "modula" o "pulsada" láser de onda continua. La mayoría de los diodos de láser utilizados en los sistemas de comunicación caen en esa categoría.

Operación de onda continua

Algunas aplicaciones de los láseres dependen de un haz cuya potencia de salida es constante en el tiempo. Tal láser se conoce como onda continua (CW). Muchos tipos de láseres se pueden hacer para operar en modo de onda continua para satisfacer dicha solicitud. Muchos de estos láseres en realidad Laser en varios modos longitudinales al mismo tiempo, y tiempos entre las frecuencias ópticas ligeramente diferentes de las oscilaciones, de hecho, producir variaciones de amplitud en escalas de tiempo más cortas que el tiempo de ida y vuelta (el recíproco de la separación de frecuencia entre modos), típicamente de unos pocos nanosegundos o menos. En la mayoría de los casos, estos láseres aún se llaman "onda continua" como su potencia de salida es estable cuando se promedian sobre todos los períodos de tiempo más largos, con las variaciones de la potencia de alta frecuencia que tienen muy poco o ningún impacto en la aplicación deseada. (Sin embargo, el término no se aplica a modo de llave- láser, donde la intención es crear pulsos muy cortos en la tasa del tiempo de ida y vuelta).

Para el funcionamiento de onda continua que se requiere para la inversión de población del medio de ganancia que se repone continuamente por una fuente de bombeo constante. En algunos medios de acción láser esto es imposible. En algunos otros láseres que requeriría de bombeo del láser a un nivel de potencia muy alta continua que sería poco práctico o destruir el láser mediante la producción de calor excesivo. Estos láseres no se puede ejecutar en modo CW.

La operación pulsada

Funcionamiento por impulsos del láser se refiere a cualquier láser no clasificados como onda continua, de modo que la potencia óptica aparece en algunos pulsos de duración a una tasa de repetición. Esto abarca una amplia gama de tecnologías que aborden una serie de motivaciones diferentes. Algunos láseres son pulsadas simplemente porque no se puede ejecutar en continuo modo.

En otros casos la aplicación requiere la producción de impulsos que tienen una energía tan grande como sea posible. Dado que la energía de impulso es igual a la potencia media dividida por la tasa de repetición, este objetivo a veces puede ser satisfecho mediante la reducción de la tasa de impulsos de modo que más energía se puede construir entre pulsos. En la ablación con láser , por ejemplo, un pequeño volumen de material en la superficie de una pieza de trabajo se puede evaporar si se calienta en un tiempo muy corto, mientras que el suministro de la energía gradualmente para permitir que el calor se absorbe en el grueso de la pieza , nunca alcanzar una temperatura suficientemente alta en un punto particular.

Otras aplicaciones se basan en la potencia de cresta del impulso (en lugar de la energía en el pulso), sobre todo con el fin de obtener ópticas no lineales de efectos. Para un pulso de energía dada, esto requiere la creación de pulsos de la duración más corta posible la utilización de técnicas tales como la Q-conmutación .

El ancho de banda óptica de un pulso no puede ser más estrecha que el recíproco de la anchura del impulso. En el caso de pulsos extremadamente cortos, que implica la acción láser en un ancho de banda considerable, muy al contrario de los anchos de banda muy estrechos típicos de láseres de CW. El medio de acción láser en algunos láseres de colorante y vibrónicas láseres de estado sólido produce ganancia óptica sobre un amplio ancho de banda, lo que hace posible un láser que de este modo puede generar pulsos de luz tan corto como unos pocos femtosegundos (10 -15 s).

Q-switching

En un láser de Q-conmutado, la inversión de población se les permite construir mediante la introducción de pérdida en el interior del resonador que excede la ganancia del medio, lo que también puede ser descrito como una reducción del factor de calidad o 'Q' de la cavidad. Entonces, después de la energía de bombeo almacenada en el medio de láser se ha acercado al máximo nivel posible, el mecanismo de pérdida introducida (a menudo un elemento electro-óptico o acústico-) se elimina rápidamente (o que se produce por sí mismo en un dispositivo pasivo), permitiendo la acción láser para comenzar rápidamente que obtiene la energía almacenada en el medio de ganancia. Esto resulta en un impulso corto que la incorporación de la energía, y por lo tanto una alta potencia de pico.

Modo de bloqueo

Un láser de modo bloqueado es capaz de emitir pulsos extremadamente cortos del orden de decenas de picosegundos a menos de 10 femtosegundos . Estos pulsos se repetirá en el tiempo de ida y vuelta, es decir, el tiempo que tarda la luz en completar una ida y vuelta entre los espejos que comprende el resonador. Debido al límite de Fourier (también conocida como energía en tiempo incertidumbre ), un pulso de tal longitud temporal corto tiene un espectro extiende sobre un ancho de banda considerable. Así por ejemplo un medio de ganancia debe tener un ancho de banda de ganancia suficientemente amplia para amplificar las frecuencias. Un ejemplo de un material adecuado es de titanio dopado, artificialmente crecido zafiro ( Ti: zafiro ) que tiene un ancho de banda de ganancia muy amplia y por lo tanto puede producir pulsos de una duración sólo unos pocos femtosegundos.

Tales bloqueados modo-láseres son una herramienta más versátil para la investigación de los procesos que ocurren en escalas de tiempo extremadamente cortos (conocida como la física de femtosegundos, la química de femtosegundo y ciencia ultrarrápida ), para maximizar el efecto de la no linealidad en materiales ópticos (por ejemplo, en la generación del segundo armónico , paramétrico La conversión hacia abajo , osciladores ópticos paramétricos y similares), debido a la potencia de pico grande, y en aplicaciones de ablación. [ cita requerida ] Una vez más, debido a la duración de pulso muy corto, como un láser producirá impulsos que alcanzan un pico de potencia extremadamente alta .

Pulsado bombeo

Otro método de lograr la operación de láser pulsado es bombear el material con una fuente de láser que es en sí mismo por impulsos, ya sea a través de la carga electrónica en el caso de las lámparas de flash, u otro láser que ya está pulsado. Pulsado bombeo se utilizó históricamente con los láseres de colorante en la vida de la población invertida de una molécula de colorante era tan corta que una alta energía de la bomba, rápido era necesario. La manera de superar este problema consistía en cargar hasta grandes condensadores que luego se cambiaron a descargarse a través de lámparas de destellos, produciendo un intenso destello. Pulsed de bombeo también se requiere para tres niveles láseres en la que el nivel de energía inferior rápidamente se vuelven altamente poblada prevención de la acción láser aún más hasta que esos átomos de relajarse al estado fundamental. Estos láseres, como el láser excimer y el láser de vapor de cobre, nunca puede ser operado en el modo de CW.

Historia

Cimientos

En 1917, Albert Einstein estableció los fundamentos teóricos para el láser y el máser en el documento Zur Quantentheorie der Strahlung (Sobre la Teoría Cuántica de la Radiación), a través de una nueva derivación de Max Planck ley 's de la radiación, conceptual basado en los coeficientes de probabilidad ( Einstein coeficientes ) para la emisión de absorción, emisión espontánea y estimulada de radiación electromagnética, en 1928, Rudolf W. Ladenburg confirmó las existencias de los fenómenos de absorción y emisión estimulada negativo, [11] en 1939, Valentin A. Fabrikant predijo la el uso de la emisión estimulada para amplificar las ondas "cortas"; [12] en 1947, Willis E. Lamb y Retherford RC encontrado emisión estimulada evidente en el espectro de hidrógeno y efectuó la primera demostración de la emisión estimulada, [11] en 1950, Alfred Kastler (Nobel Premio de Física 1966) propuso el método de bombeo óptico , confirmado experimentalmente, dos años más tarde, por Brossel, Kastler, y el invierno. [13]

Maser

Aleksandr Prokhorov

En 1953, Charles Hard Townes y los estudiantes graduados James P. Gordon y Herbert J. Zeiger produjo el amplificador de microondas primero, un dispositivo de funcionamiento en principios similares al láser, pero amplificador de microondas de radiación en lugar de la radiación infrarroja o visible. Máser de Townes era incapaz de salida continua. [ cita requerida ] Mientras tanto, en la Unión Soviética , Nikolay Basov y Prokhorov Aleksandr se trabaja de forma independiente en la cuantía oscilador y resolvió el problema de los sistemas continuos de salida mediante el uso de más de dos niveles de energía. Estos medios de ganancia podría liberar emisiones estimuladas entre un estado excitado y un estado excitado no inferior, el estado fundamental, facilitando el mantenimiento de una inversión de población . En 1955, Prokhorov y Basov sugirió bombeo óptico de un sistema multi-nivel como un método para obtener la inversión de población, más adelante un método principal de láser de bombeo.

Townes informa que los físicos eminentes varios - entre ellos Niels Bohr , John von Neumann , Isidor Rabi , Polykarp Kusch , y Thomas Llewellyn - argumentó el máser violado Heisenberg principio de incertidumbre . y por lo tanto no podía trabajar [1] En 1964, Charles H. Townes, Nikolay Basov y Prokhorov Aleksandr compartió el Premio Nobel de Física , "por el trabajo fundamental en el campo de la electrónica cuántica, lo que ha llevado a la construcción de osciladores y amplificadores basados ​​en el principio máser-láser".

Láser

En 1957, Charles Hard Townes y Arthur Leonard Schawlow , entonces en los Laboratorios Bell , comenzó un estudio serio del láser infrarrojo. Como las ideas desarrolladas, abandonaron infrarrojo radiación para concentrarse en cambio en la luz visible . El concepto fue originalmente llamado "máser óptico". En 1958, Bell Labs presentó una solicitud de patente para su máser óptico propuesto, y Schawlow y Townes presentó un manuscrito de sus cálculos teóricos para la revista Physical Review , publicado ese año en el Volumen 112, Número 6.

Notebook LASER: Primera página del cuaderno en el que Gordon Gould acuñó el acrónimo LASER, y describió las tecnológicas elementos para construir el dispositivo.

Al mismo tiempo, en la Universidad de Columbia , el estudiante graduado Gordon Gould estaba trabajando en una tesis doctoral sobre los niveles de energía de excitación talio . Cuando Gould y Townes se reunieron, hablaron de la radiación de emisión , como tema general; después, en noviembre de 1957, Gould observó sus ideas para un "láser", incluyendo el uso de un proceso abierto resonador (más tarde un importante dispositivo láser componente). Por otra parte, en 1958, Prokhorov propusieron de manera independiente utilizando un resonador abierto, la primera aparición publica (la URSS) de esta idea. En otros lugares, en los EE.UU., Schawlow y Townes había acordado un diseño abierto resonador láser - aparentemente sin darse cuenta de las publicaciones de Prokhorov y el trabajo inédito láser Gould.

En una conferencia en 1959, Gordon Gould publicó el LASER plazo en el papel del láser, Amplificación de luz por emisión estimulada de radiación. [1] [5] intención lingüística de Gould estaba usando la opción "-aser" partícula palabra como sufijo - con precisión denota el espectro de la luz emitida por el dispositivo láser, por lo que los rayos X: Xaser, ultravioleta: uvaser, etcétera; ninguno establecido como un término discreto, aunque "raser" fue brevemente popular para denotar radio-emisores de frecuencia de dispositivos.

Notas de Gould incluye aplicaciones posibles para un láser, tal como la espectrometría , interferometría , radar , y la fusión nuclear . Continuó el desarrollo de la idea, y presentó una solicitud de patente en abril de 1959. La Oficina de la Patente de EE.UU. le negó su solicitud y concedió una patente a los laboratorios Bell , en 1960. Eso provocó un billete de veinte y ocho años pleito , con prestigio científico y dinero en juego. Gould obtuvo su patente primer menor de edad en 1977, pero no fue hasta 1987 que ganó la primera victoria significativa demanda de patente, cuando un juez federal ordenó a la Oficina de Patentes de EE.UU. a conceder patentes a Gould para el bombeo óptico y las de descarga de gas dispositivos láser. La cuestión de hasta qué punto para asignar el crédito por la invención del láser sigue sin resolverse por los historiadores. [14]

El 16 de mayo de 1960, Theodore H. Maiman funcionar el láser funciona en primer lugar, [15] [16] en Hughes Research Laboratories , Malibu, California, por delante de varios equipos de investigación, incluidas las de Townes , en la Universidad de Columbia , Arthur Schawlow , en Bell Labs , [17] y Gould, en la TRG (Grupo de Investigación Técnica) de la empresa. Funcional láser de Maiman utilizó un estado sólido lámpara de destellos -bombeado sintético rubí cristal para producir luz láser roja, a 694 nanómetros de longitud de onda, sin embargo, el único dispositivo capaz de funcionamiento por impulsos, debido a su nivel de tres esquema de diseño de bombeo. Más tarde, en 1960, la iraní físico Ali Javan , y William R. Bennett , y Herriott Donald , construyó el primer láser de gas , utilizando helio y neón que era capaz de funcionar continuamente en el infrarrojo (Patente de EE.UU. 3.149.290), y más tarde, recibió el Javan Albert Einstein Award en 1993. Basov y Javan propuso el semiconductor láser diodo concepto. En 1962, Robert N. Hall demostrado que el dispositivo láser de diodo primero, hecha de arseniuro de galio y emitida a 850 nm la casi infrarroja de banda del espectro. Más tarde, en 1962, Nick Holonyak, Jr. demostró el láser de semiconductor con una primera emisión visible. Este láser de semiconductor primero sólo se podía utilizar en la operación pulsada de haz, y cuando se enfría a nitrógeno líquido temperaturas (77 K). En 1970, Zhores Alferov , en la URSS, y Hayashi Izuo y Morton Panish de Bell Telephone Laboratories también de forma independiente desarrollado láseres a temperatura ambiente, continuo-funcionamiento de diodos, mediante el heterounión estructura.

Las recientes innovaciones

Gráfico que muestra la historia de la máxima intensidad del pulso láser a lo largo de los últimos 40 años.

Desde los primeros tiempos de la historia láser, láser de investigación ha producido una variedad de tipos de láser mejorados y especializados, optimizados para diferentes objetivos de rendimiento, incluyendo:

  • nuevas bandas de longitud de onda
  • la máxima potencia de salida media
  • pico máximo pulso de energía
  • máximo del pico del pulso de energía
  • salida mínima duración de impulso
  • la máxima energía posible
  • coste mínimo

y esta investigación continúa hasta nuestros días.

Lasing sin mantener el medio inducido a una inversión de población [ dudoso ], fue descubierto en 1992 en sodio gas y de nuevo en 1995 en rubidio . gas por varios equipos internacionales [ cita requerida ] Esto se logró mediante el uso de un máser externo para inducir la "óptica transparency" in the medium by introducing and destructively interfering the ground electron transitions between two paths, so that the likelihood for the ground electrons to absorb any energy has been cancelled.

Types and operating principles

For a more complete list of laser types see this list of laser types .
Wavelengths of commercially available lasers. Laser types with distinct laser lines are shown above the wavelength bar, while below are shown lasers that can emit in a wavelength range. The color codifies the type of laser material (see the figure description for more details).

Gas lasers

Following the invention of the HeNe gas laser, many other gas discharges have been found to amplify light coherently. Gas lasers using many different gases have been built and used for many purposes. The helium-neon laser (HeNe) is able to operate at a number of different wavelengths, however the vast majority are engineered to lase at 633 nm; these relatively low cost but highly coherent lasers are extremely common in optical research and educational laboratories. Commercial carbon dioxide (CO 2 ) lasers can emit many hundreds of watts in a single spatial mode which can be concentrated into a tiny spot. This emission is in the thermal infrared at 10.6 µm; such lasers are regularly used in industry for cutting and welding. The efficiency of a CO 2 laser is unusually high: over 10%. Argon-ion lasers can operate at a number of lasing transitions between 351 and 528.7 nm. Depending on the optical design one or more of these transitions can be lasing simultaneously; the most commonly used lines are 458 nm, 488 nm and 514.5 nm. A nitrogen transverse electrical discharge in gas at atmospheric pressure (TEA) laser is an inexpensive gas laser, often home-built by hobbyists, which produces rather incoherent UV light at 337.1 nm. [ 18 ] Metal ion lasers are gas lasers that generate deep ultraviolet wavelengths. Helium -silver (HeAg) 224 nm and neon -copper (NeCu) 248 nm are two examples. Like all low-pressure gas lasers, the gain media of these lasers have quite narrow oscillation linewidths , less than 3 GHz (0.5 picometers ), [ 19 ] making them candidates for use in fluorescence suppressed Raman spectroscopy .

Chemical lasers

Chemical lasers are powered by a chemical reaction permitting a large amount of energy to be released quickly. Such very high power lasers are especially of interest to the military, however continuous wave chemical lasers at very high power levels, fed by streams of gasses, have been developed and have some industrial applications. As examples, in the Hydrogen fluoride laser (2700–2900 nm) and the Deuterium fluoride laser (3800 nm) the reaction is the combination of hydrogen or deuterium gas with combustion products of ethylene in nitrogen trifluoride .

Excimer lasers

Excimer lasers are a special sort of gas laser powered by an electric discharge in which the lasing medium is an excimer , or more precisely an exciplex in existing designs. These are molecules which can only exist with one atom in an excited electronic state . Once the molecule transfers its excitation energy to a photon, therefore, its atoms are no longer bound to each other and the molecule disintegrates. This drastically reduces the population of the lower energy state thus greatly facilitating a population inversion. Excimers currently used are all noble gas compounds ; noble gasses are chemically inert and can only form compounds while in an excited state. Excimer lasers typically operate at ultraviolet wavelengths with major applicatons including semiconductor photolithography and LASIK eye surgery. Commonly used excimer molecules include ArF (emission at 193 nm), KrCl (222 nm), KrF (248 nm), XeCl (308 nm), and XeF (351 nm). [ 20 ] The molecular fluorine laser, emitting at 157 nm in the vacuum ultraviolet is sometimes referred to as an excimer laser, however this appears to be a misnomer inasmuch as F 2 is a stable compound.

Solid-state lasers

A frequency-doubled green laser pointer , showing internal construction. Two AAA cells and electronics power the laser module (lower diagram) This contains a powerful 808 nm IR diode laser that optically pumps a Nd:YVO 4 crystal inside a laser cavity. That laser produces 1064 nm (infrared) light which is mainly confined inside the resonator. Also inside the laser cavity, however, is a non-linear KTP crystal which causes frequency doubling, resulting in green light at 532 nm. The front mirror is transparent to this visible wavelength which is then expanded and collimated using two lenses (in this particular design).

Solid-state lasers use a crystalline or glass rod which is "doped" with ions that provide the required energy states. For example, the first working laser was a ruby laser , made from ruby ( chromium -doped corundum ). The population inversion is actually maintained in the "dopant", such as chromium or neodymium . These materials are pumped optically using a shorter wavelength than the lasing wavelength, often from a flashtube or from another laser.

It should be noted that "solid-state" in this sense refers to a crystal or glass, but this usage is distinct from the designation of "solid-state electronics" in referring to semiconductors. Semiconductor lasers (laser diodes) are pumped electrically and are thus not referred to as solid-state lasers. The class of solid-state lasers would, however, properly include fiber lasers in which dopants in the glass lase under optical pumping. But in practice these are simply referred to as " fiber lasers " with "solid-state" reserved for lasers using a solid rod of such a material.

Neodymium is a common "dopant" in various solid-state laser crystals, including yttrium orthovanadate ( Nd:YVO 4 ), yttrium lithium fluoride ( Nd:YLF ) and yttrium aluminium garnet ( Nd:YAG ). All these lasers can produce high powers in the infrared spectrum at 1064 nm. They are used for cutting, welding and marking of metals and other materials, and also in spectroscopy and for pumping dye lasers .

These lasers are also commonly frequency doubled , tripled or quadrupled , in so-called " diode pumped solid state " or DPSS lasers. Under second, third, or fourth harmonic generation these produce 532 nm (green, visible), 355 nm and 266 nm ( UV ) beams. This is the technology behind the bright laser pointers particularly at green (532 nm) and other short visible wavelengths.

Ytterbium , holmium , thulium , and erbium are other common "dopants" in solid-state lasers. Ytterbium is used in crystals such as Yb:YAG, Yb:KGW, Yb:KYW, Yb:SYS, Yb:BOYS, Yb:CaF2, typically operating around 1020–1050 nm. They are potentially very efficient and high powered due to a small quantum defect. Extremely high powers in ultrashort pulses can be achieved with Yb:YAG. Holmium -doped YAG crystals emit at 2097 nm and form an efficient laser operating at infrared wavelengths strongly absorbed by water-bearing tissues. The Ho-YAG is usually operated in a pulsed mode, and passed through optical fiber surgical devices to resurface joints, remove rot from teeth, vaporize cancers, and pulverize kidney and gall stones.

Titanium -doped sapphire ( Ti:sapphire ) produces a highly tunable infrared laser, commonly used for spectroscopy . It is also notable for use as a mode-locked laser producing ultrashort pulses of extremely high peak power.

Thermal limitations in solid-state lasers arise from unconverted pump power that manifests itself as heat. This heat, when coupled with a high thermo-optic coefficient (d n /d T ) can give rise to thermal lensing as well as reduced quantum efficiency. These types of issues can be overcome by another novel diode-pumped solid-state laser, the diode-pumped thin disk laser . The thermal limitations in this laser type are mitigated by using a laser medium geometry in which the thickness is much smaller than the diameter of the pump beam. This allows for a more even thermal gradient in the material. Thin disk lasers have been shown to produce up to kilowatt levels of power. [ 21 ]

Fiber lasers

Solid-state lasers or laser amplifiers where the light is guided due to the total internal reflection in a single mode optical fiber are instead called fiber lasers . Guiding of light allows extremely long gain regions providing good cooling conditions; fibers have high surface area to volume ratio which allows efficient cooling. In addition, the fiber's waveguiding properties tend to reduce thermal distortion of the beam. Erbium and ytterbium ions are common active species in such lasers.

Quite often, the fiber laser is designed as a double-clad fiber . This type of fiber consists of a fiber core, an inner cladding and an outer cladding. The index of the three concentric layers is chosen so that the fiber core acts as a single-mode fiber for the laser emission while the outer cladding acts as a highly multimode core for the pump laser. This lets the pump propagate a large amount of power into and through the active inner core region, while still having a high numerical aperture (NA) to have easy launching conditions.

Pump light can be used more efficiently by creating a fiber disk laser , or a stack of such lasers.

Fiber lasers have a fundamental limit in that the intensity of the light in the fiber cannot be so high that optical nonlinearities induced by the local electric field strength can become dominant and prevent laser operation and/or lead to the material destruction of the fiber. This effect is called photodarkening . In bulk laser materials, the cooling is not so efficient, and it is difficult to separate the effects of photodarkening from the thermal effects, but the experiments in fibers show that the photodarkening can be attributed to the formation of long-living color centers . [ citation needed ]

Photonic crystal lasers

Photonic crystal lasers are lasers based on nano-structures that provide the mode confinement and the density of optical states (DOS) structure required for the feedback to take place. [ clarification needed ] They are typical micrometre-sized [ dubious ] and tunable on the bands of the photonic crystals. [ 22 ] [ clarification needed ]

Semiconductor lasers

A 5.6 mm 'closed can' commercial laser diode, probably from a CD or DVD player

Semiconductor lasers are diodes which are electrically pumped. Recombination of electrons and holes created by the applied current introduces optical gain. Reflection from the ends of the crystal form an optical resonator, although the resonator can be external to the semiconductor in some designs.

Commercial laser diodes emit at wavelengths from 375 nm to 3500 nm. Low to medium power laser diodes are used in laser pointers , laser printers and CD/DVD players. Laser diodes are also frequently used to optically pump other lasers with high efficiency. The highest power industrial laser diodes, with power up to 10 kW (70dBm) [ citation needed ] , are used in industry for cutting and welding. External-cavity semiconductor lasers have a semiconductor active medium in a larger cavity. These devices can generate high power outputs with good beam quality, wavelength-tunable narrow- linewidth radiation, or ultrashort laser pulses.

Vertical cavity surface-emitting lasers ( VCSELs ) are semiconductor lasers whose emission direction is perpendicular to the surface of the wafer. VCSEL devices typically have a more circular output beam than conventional laser diodes, and potentially could be much cheaper to manufacture. As of 2005, only 850 nm VCSELs are widely available, with 1300 nm VCSELs beginning to be commercialized, [ 23 ] and 1550 nm devices an area of research. VECSELs are external-cavity VCSELs. Quantum cascade lasers are semiconductor lasers that have an active transition between energy sub-bands of an electron in a structure containing several quantum wells .

The development of a silicon laser is important in the field of optical computing . Silicon is the material of choice for integrated circuits , and so electronic and silicon photonic components (such as optical interconnects ) could be fabricated on the same chip. Unfortunately, silicon is a difficult lasing material to deal with, since it has certain properties which block lasing. However, recently teams have produced silicon lasers through methods such as fabricating the lasing material from silicon and other semiconductor materials, such as indium(III) phosphide or gallium(III) arsenide , materials which allow coherent light to be produced from silicon. These are called hybrid silicon laser . Another type is a Raman laser , which takes advantage of Raman scattering to produce a laser from materials such as silicon.

Dye lasers

Dye lasers use an organic dye as the gain medium. The wide gain spectrum of available dyes, or mixtures of dyes, allows these lasers to be highly tunable, or to produce very short-duration pulses ( on the order of a few femtoseconds ). Although these tunable lasers are mainly known in their liquid form, researchers have also demonstrated narrow-linewidth tunable emission in dispersive oscillator configurations incorporating solid-state dye gain media. [ 24 ] In their most prevalent form these solid state dye lasers use dye-doped polymers as laser media.

Free electron lasers

Free electron lasers , or FELs, generate coherent, high power radiation, that is widely tunable, currently ranging in wavelength from microwaves, through terahertz radiation and infrared, to the visible spectrum, to soft X-rays. They have the widest frequency range of any laser type. While FEL beams share the same optical traits as other lasers, such as coherent radiation, FEL operation is quite different. Unlike gas, liquid, or solid-state lasers, which rely on bound atomic or molecular states, FELs use a relativistic electron beam as the lasing medium, hence the term free electron .

Bio laser

Living cells can be genetically engineered to produce Green fluorescent protein (GFP). The GFP is used as the laser's "gain medium", where light amplification takes place. The cells are then placed between two tiny mirrors, just 20 millionths of a metre across, which acted as the "laser cavity" in which light could bounce many times through the cell. Upon bathing the cell with blue light, it could be seen to emit directed and intense green laser light. [ 25 ] [ 26 ]

Exotic laser media

In September 2007, the BBC News reported that there was speculation about the possibility of using positronium annihilation to drive a very powerful gamma ray laser. [ 27 ] Dr. David Cassidy of the University of California, Riverside proposed that a single such laser could be used to ignite a nuclear fusion reaction, replacing the banks of hundreds of lasers currently employed in inertial confinement fusion experiments. [ 27 ]

Space-based X-ray lasers pumped by a nuclear explosion have also been proposed as antimissile weapons. [ 28 ] [ 29 ] Such devices would be one-shot weapons.

Uses

Lasers range in size from microscopic diode lasers (top) with numerous applications, to football field sized neodymium glass lasers (bottom) used for inertial confinement fusion , nuclear weapons research and other high energy density physics experiments.

When lasers were invented in 1960, they were called "a solution looking for a problem". [ 30 ] Since then, they have become ubiquitous, finding utility in thousands of highly varied applications in every section of modern society, including consumer electronics , information technology, science, medicine, industry, law enforcement , entertainment, and the military .

The first use of lasers in the daily lives of the general population was the supermarket barcode scanner, introduced in 1974. The laserdisc player, introduced in 1978, was the first successful consumer product to include a laser but the compact disc player was the first laser-equipped device to become common, beginning in 1982 followed shortly by laser printers .

Some other uses are:

In 2004, excluding diode lasers, approximately 131,000 lasers were sold with a value of US$2.19 billion. [ 33 ] In the same year, approximately 733 million diode lasers, valued at $3.20 billion, were sold. [ 34 ]

Examples by power

Laser application in astronomical adaptive optics imaging

Different applications need lasers with different output powers. Lasers that produce a continuous beam or a series of short pulses can be compared on the basis of their average power. Lasers that produce pulses can also be characterized based on the peak power of each pulse. The peak power of a pulsed laser is many orders of magnitude greater than its average power. The average output power is always less than the power consumed.

The continuous or average power required for some uses:
Poder Utilizar
1–5 mW Laser pointers
5 mW CD-ROM drive
5–10 mW DVD player or DVD-ROM drive
100 mW High-speed CD-RW burner
250 mW Consumer 16× DVD-R burner
400 mW Burning through a jewel case including disk within 4 seconds [ 35 ]
DVD 24× dual-layer recording. [ 36 ]
1 W Green laser in current Holographic Versatile Disc prototype development
1–20 W Output of the majority of commercially available solid-state lasers used for micro machining
30–100 W Typical sealed CO 2 surgical lasers [ 37 ]
100–3000 W Typical sealed CO 2 lasers used in industrial laser cutting
100 kW Claimed output of a CO 2 laser being developed by Northrop Grumman for military (weapon) applications

Examples of pulsed systems with high peak power:

Hobby uses

In recent years, some hobbyists have taken interests in lasers. Lasers used by hobbyists are generally of class IIIa or IIIb (see Safety ), although some have made their own class IV types. [ 40 ] However, compared to other hobbyists, laser hobbyists are far less common, due to the cost and potential dangers involved. Due to the cost of lasers, some hobbyists use inexpensive means to obtain lasers, such as salvaging laser diodes from broken DVD players (red), Blu-ray players (violet), or even higher power laser diodes from CD or DVD burners . [ 41 ]

Hobbyists also have been taking surplus pulsed lasers from retired military applications and modifying them for pulsed holography . Pulsed Ruby and pulsed YAG lasers have been used.

Seguridad

Warning symbol for lasers
Laser warning label

Even the first laser was recognized as being potentially dangerous. Theodore Maiman characterized the first laser as having a power of one "Gillette" as it could burn through one Gillette razor blade . Today, it is accepted that even low-power lasers with only a few milliwatts of output power can be hazardous to human eyesight, when the beam from such a laser hits the eye directly or after reflection from a shiny surface. At wavelengths which the cornea and the lens can focus well, the coherence and low divergence of laser light means that it can be focused by the eye into an extremely small spot on the retina , resulting in localized burning and permanent damage in seconds or even less time.

Lasers are usually labeled with a safety class number, which identifies how dangerous the laser is:

  • Class 1 is inherently safe, usually because the light is contained in an enclosure, for example in CD players.
  • Class 2 is safe during normal use; the blink reflex of the eye will prevent damage. Usually up to 1 mW power, for example laser pointers.
  • Class 3R (formerly IIIa) lasers are usually up to 5 mW and involve a small risk of eye damage within the time of the blink reflex. Staring into such a beam for several seconds is likely to cause damage to a spot on the retina.
  • Class 3B can cause immediate eye damage upon exposure.
  • Class 4 lasers can burn skin, and in some cases, even scattered light can cause eye and/or skin damage. Many industrial and scientific lasers are in this class.

The indicated powers are for visible-light, continuous-wave lasers. For pulsed lasers and invisible wavelengths, other power limits apply. People working with class 3B and class 4 lasers can protect their eyes with safety goggles which are designed to absorb light of a particular wavelength.

Infrared lasers with wavelengths beyond about 1.4 micrometres are often referred to as "eye-safe", because the cornea strongly absorbs light at these wavelengths, protecting the retina from damage. The label "eye-safe" can be misleading, however, as it only applies to relatively low power continuous wave beams; a high power or Q-switched laser at these wavelengths can burn the cornea, causing severe eye damage, and even moderate power lasers can injure the eye.

As weapons

Lasers of all but the lowest powers can potentially be used as incapacitating weapons, through their ability to produce temporary or permanent vision loss in varying degrees when aimed at the eyes. The degree, character, and duration of vision impairment caused by eye exposure to laser light varies with the power of the laser, the wavelength(s), the collimation of the beam, the exact orientation of the beam, and the duration of exposure. Lasers of even a fraction of a watt in power can produce immediate, permanent vision loss under certain conditions, making such lasers potential non-lethal but incapacitating weapons. The extreme handicap that laser-induced blindness represents makes the use of lasers even as non-lethal weapons morally controversial, and weapons designed to cause blindness have been banned by the Protocol on Blinding Laser Weapons . Incidents of pilots being exposed to lasers while flying have prompted aviation authorities to implement special procedures to deal with such hazards. [ 42 ]

Laser weapons capable of directly damaging or destroying a target in combat are still in the experimental stage. The general idea of laser-beam weaponry is to hit a target with a train of brief pulses of light. The rapid evaporation and expansion of the surface causes shockwaves that damage the target. [ citation needed ] The power needed to project a high-powered laser beam of this kind is beyond the limit of current mobile power technology, thus favoring chemically powered gas dynamic lasers . Example experimental systems include MIRACL and the Tactical High Energy Laser .

The US Air Force is working on the Boeing YAL-1 , an airborne laser mounted in a Boeing 747. It is intended to be used to shoot down incoming ballistic missiles over enemy territory. On March 18, 2009 Northrop Grumman claimed that its engineers in Redondo Beach had successfully built and tested an electrically powered solid state laser capable of producing a 100-kilowatt beam, powerful enough to destroy an airplane. According to Brian Strickland, manager for the United States Army 's Joint High Power Solid State Laser program, an electrically powered laser is capable of being mounted in an aircraft, ship, or other vehicle because it requires much less space for its supporting equipment than a chemical laser. [ 43 ] However the source of such a large electrical power in a mobile application remains unclear.

Fictional predictions

Several novelists described devices similar to lasers, prior to the discovery of stimulated emission :

  • A very early example is the Heat-Ray featured in HG Wells ' novel The War of the Worlds (1898). [ 44 ]
  • A laser-like device was described in Alexey Tolstoy 's science fiction novel The Hyperboloid of Engineer Garin in 1927.
  • Mikhail Bulgakov exaggerated the biological effect (laser bio stimulation) of intense red light in his science fiction novel Fatal Eggs (1925), without any reasonable description of the source of this red light. (In that novel, the red light first appears occasionally from the illuminating system of an advanced microscope; then the protagonist Prof. Persikov arranges a special set-up for generation of the red light.)

Véase también

Referencias

Notas
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Otras lecturas
Libros
Periodicals

External links